电容器电介质的极化 完美作业网 www.wanmeila.com
电介质极化是什么意思？ 一般情形下，未经电场作用的电介质内部的正负束缚电荷平均说来处处抵消，宏观上并不显示电性。在外电场的作用下，束缚电荷的局部移动导致宏观上显示出电性,在电介质的表面和内部不均匀的地方出现电荷,这种现象称为极化，出现的电荷称为极化电荷。这些极化电荷改变原来的电场。充满电介质的电容器比真空电容器的电容大就是由于电介质的极化作用。
电介质极化后电荷是怎么分布 介质内部无静电荷，侧表面也无静电荷，只有沿电场线方向的2个表面有电荷，极性与外电场相反
电介质常数和导电性的关系是 外电场作用下，电介质显示电性的现象。在电场的影响下，物质中含有可移动宏观距离的电荷叫做自由电荷；如果电荷被紧密地束缚在局域位置上，不能作宏观距离移动，只能在原子范围内活动，这种电荷叫做束缚电荷。理想的绝缘介质内部没有自由电荷，实际的电介质内部总是存在少量自由电荷，它们是造成电介质漏电的原因。 一般情形下，未经电场作用的电介质内部的正负束缚电荷平均说来处处抵消，宏观上并不显示电性。在外电场的作用下，束缚电荷的局部移动导致宏观上显示出电性,在电介质的表面和内部不均匀的地方出现电荷,这种现象称为极化，出现的电荷称为极化电荷。这些极化电荷改变原来的电场。充满电介质的电容器比真空电容器的电容大就是由于电介质的极化作用。 电介质的极化机制 ①电子极化，是在电场作用下原子核与负电子云之间相对位移，它们的等效中心不再重合而分开一定的距离l形成电偶极矩pe＝el(l由负电中心指向正电中心,e是电荷量,见电偶极子)。当电场不太强时,电偶极矩pe同有效电场成正比,pe=αeE,式中αe称为电子极化率。②离子极化又称为原子极化，是在正负离子组成的物质中异极性离子沿电场向相反方向位移形成电偶极矩pa。pa与有效电场成正比,pa=αaE，αa称为离子极化率，这两种极化都同温度无关。③固有电矩的取向极化，某些电介质分子由于结构上的不对称性而具有固有电矩p。在无外电场时，由于热运动,这些分子的取向完全是无规的，电介质在宏观上不显示电性。在外电场的作用下，每个分子的电矩受到电场的力矩作用,趋于同外场平行,即趋于有序化；另一方面热运动使电矩趋于无序化。在一定的温度和一定的外电场下，两者达到平衡。固有电矩的取向极化也可以引入取向极化率αd描述,当电场强度不太大而温度不太低时,，k是玻耳兹曼常数，T是热力学温度。这种极化同温度的关系密切。④界面极化，由于电介质组分的不均匀性以及其他不完整性，例如杂质、缺陷的存在等，电介质中少量自由电荷停留在俘获中心或介质不均匀的分界面上而不能相互中和，形成空间电荷层，从而改变空间的电场。从效果上相当于增强电介质的介电性能。 电介质的极化是这四种极化机制的宏观总效果。 克劳修斯－莫索提公式 在介质内部，作用于分子或原子的电场不单是外加的宏观电场E(自由电荷和极化电荷产生的总电场），还应包括电介质内部所有其他分子的电矩p产生的电场。作用于分子或原子的这种电场叫做有效场(或局部场)。对于偶极子的无规排列或对于纯立方阵排列晶体,有效电场, P 为电极化强度，称为洛伦兹有效场。式中N 为单位体积内的分子数。对于非极性分子的电介质,这一公式与实验符合得相当好,但它不能说明强极性分子的行为。实验上可根据测定的εr由此式确定极化率α，对于弱极性电介质,可由它确定极性分子的电偶极矩。 极化弛豫 电介质的极化是一个弛豫过程，从施加电场到达极化平衡需要一定的时间，这个滞后的时间用弛豫时间τ 描述。电子极化和离子极化的时间非常短，而固有电矩的取向极化与热平衡性质有关，界面极化与电荷的堆积过程有关，它们则有较长的弛豫时间。极化弛豫现象造成电介质内部电位移D 和场强E具有一定的位相差，是引起电介质损耗的一个原因，研究极化弛豫可获得关于物质结构的知识。 自发极化 普通的电介质当场强不太大时,P同E成正比关系，场强回到零时，极化也为零。然而也存在一些电介质在一定的温度下，当外电场撤离后仍有一定的极化，称为自发极化。自发极化不能被外电场反转的电介质称为热电体，自发极化可被外电场反转的电介质称为铁电体。在铁电体中极化强度同电场的关系构成电滞回线。电滞回线表明铁电体中存......
电介质有哪些极化机制 极化弛豫时间 ①电子极化，是在电场作用下原子核与负电子云之间相对位移，它们的等效中心不再重合而分开一定的距离l形成电偶极矩pe=el(l由负电中心指向正电中心，e是电荷量，见电偶极子)。当电场不太强时，电偶极矩pe同有效电场成正比，pe=αeE，式中αe称为电子极化率。②离子极化又称为原子极化，是在正负离子组成的物质中异极性离子沿电场向相反方向位移形成电偶极矩pa。pa与有效电场成正比，pa=αaE，αa称为离子极化率，这两种极化都同温度无关。③固有电矩的取向极化，某些电介质分子由于结构上的不对称性而具有固有电矩p。在无外电场时，由于热运动，这些分子的取向完全是无规的，电介质在宏观上不显示电性。在外电场的作用下，每个分子的电矩受到电场的力矩作用，趋于同外场平行，即趋于有序化；另一方面热运动使电矩趋于无序化。在一定的温度和一定的外电场下，两者达到平衡。固有电矩的取向极化也可以引入取向极化率αd描述，当电场强度不太大而温度不太低时，k是玻耳兹曼常数，T是热力学温度。这种极化同温度的关系密切。④界面极化，由于电介质组分的不均匀性以及其他不完整性，例如杂质、缺陷的存在等，电介质中少量自由电荷停留在俘获中心或介质不均匀的分界面上而不能相互中和，形成空间电荷层，从而改变空间的电场。从效果上相当于增强电介质的介电性能。
电容器中的电介质电极化后的面束缚电荷和其相邻极板上的电荷是不是相等的？为什么？ 5分根据公式计算，不等的。
平行板电容器充满相对介电常量εr的各向同性均匀电介质，极化电荷密度+-σ，极化电荷产生的电场强度 极化电荷也是一种电荷分布，除不能自由移动和依赖于外电场而存在外，与自由电荷没有区别。在产生静电场方面，它们的性质是一样的。在电容器中，正是极化电荷的存在，产生的静电场与自由电荷产生的静电场方向相反，使得电容器中总的电场强度减弱，提高了电容器储存自由电荷的能力，电容器的电容增大。或者说，储存等量的自由电荷，添加电介质后，电场强度减弱，电容器两极的电势差减小，电容器的电容增大。正负极化电荷产生的电场强度的大小都是σ/2ε0，方向相同，所以，极化电荷产生的电场的电场强度为σ/ε0希望能解决您的问题。
电容器中插入电介质会影响场强吗 电容器中插入电介质会影响场强吗是对的.你的错误在于认为加入木板后仍用U/d.加入木板后两板之间不是匀强场.事实的情况是这样的.加入木板之后,木板中的电荷受到极化（简单的说就是原来原子的正负电荷中心重合,在电场的作用下分离了）,极化电荷激发电场形成一个与原来场相反的E.这样的话木板内的场强就比原来小了.而木板的上下表面出现了等量异种电荷（是极化电荷,不是自由电荷）.极化电荷和金属板上的电荷（这时的电荷比原有的多,因为极化电荷会使金属板感应出电荷）共同形成场.木板到上极板间的场强其实是变大了的.上面变大,下面木板内变小.总的压降还是U.
电介质极化为何能增加电容量？原理 减少介电损耗
什么是电介质的极化，极化电荷 极化并不是说电荷总和不为零.而是电荷重新分布.在电场下,正电荷会向电场线的方向位移 负电荷会背向电场线的方向位移 ,虽然电荷总量不变,但是由于电荷的两极分布而导致电介质呈电性 .虽然这么说不科学 不过你可以把它当做静电感应.
电介质的极化在生活中有什么应用 电器里的各类电容，都要利用电介质的极化。简述电介质的极化现象,以及极化后内部电荷的分布情况.
简述电介质的极化现象,以及极化后内部电荷的分布情况.
想办法做一个高斯面,然后用高斯定理.通常在各向同性的介质内部是没有束缚电荷的,在不同介质的边界处的束缚电荷,可以在边界处做一个扁平的圆柱,在圆柱
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与《简述电介质的极化现象,以及极化后内部电荷的分布情况.》相关的作业问题
去物理书上查吧,又不给追加分,还问这么多问题.1、你家住几楼?也可以说是问你家的楼位,电位一样的方法理解.电动势也叫电位差,5V点的电位对3V点的电位,就有2V的电动势,也可以说这两点之间有2V的电压.2、电流定义去书上找,有持续稳定的电源,保持电路是通路,就有持续的电流.3、5分钟是300秒,3.6/300 1安=1
当电流垂直于外磁场通过导体时,在导体的垂直于磁场和电流方向的两个端面之间会出现电势差,这一现象便是霍尔效应.这个电势差也被叫做霍尔电势差.电磁铁气隙中磁感应强度的分布,根据形状不同,分布也不同.
1、霍尔效应的原理,霍尔效应在1879年被物理学家霍尔发现：当电流通过一个位于磁场中的导体的时候,磁场会对导体中的电子产生一个垂直于电子运动方向上的的作用力,从而在导体的两端产生电势差.2、电磁铁气隙中,磁感应强度的方向垂直与磁铁截面,大小为铁芯中磁感应强度的u0/u1,u0为空气磁导率,u1为铁芯磁导率.由于空气磁导
解题思路： 正确理解处于静电平衡状态的导体的特点，是解决本题的关键。解题过程： 导体带电后处于静电平衡状态，而处于静电平衡状态的导体内部场强处处为零。假如导体内部有电荷，导体内部电场就不可能为0，自由电荷在电场力作用下就会定向移动，直到达到静电平衡状态。故电荷要分布在空腔导体的外边面。最终答案：见解析
群体极化是指在群体中进行决策时,人们往往会比个人决策时更倾向于冒险或保守,向某一个极端偏斜,从而背离最佳决策.
电介质是绝缘体,极性分子不能做定向运动,只能发生定向转动,故电介质内的场强不为零； 导体的静电感应时,导体内的电荷可在导体表面产生定向运动,故导体内场强为零.
当电池有电流通过,使电极偏离了平衡电极电位的现象,称为电极极化.在电极单位面积上通过的电流越大,偏离平衡电极电位越严重.通电前和通电后电极电位的差叫作过电位.阳极电流产生的电极极化叫作阳极极化；阴极电流产生的电极极化叫阴极极化.平衡电极电位是一个没有电流流过时,静止的、相对理想化的状态时的一个电极电位.电池极化就是由于
因为绝缘体并不是没有电荷,只是正负电荷束缚在一起.而加上电场后,正负电荷都要受力,且两者受力偏移方向相反,从而在两个表面分别出现净的正负电荷.这就是位移极化.当然还有另外的极化方式,搜索一下“取向极化”即可.
简单的说：当蓄电池有电流通过,使电极偏离了平衡电极电位的现象,称为电极极化.在电极单位面积上通过的电流越大,偏离平衡电极电位越严重.通电前和通电后电极电位的差叫作过电位.凡失去电子,属氧化反应,得到电子属还原反应.阳极电流产生的电极极化叫作阳极极化；阴极电流产生的电极极化叫阴极极化.
电介质中的电场E与外部电场Eo的关系如下：E=（1+χe）Eo其中χe为电极化率.简单来说,就是介质内电场大于外加电场
电介质虽然是绝缘体,是指不导电的物质,内部没有可以移动的电荷.若把电介质放入静电场场中.电介质原子中的电子和原子核在电场力的作用下在原子范围内作微观的相对位移,而不能象导体中的自由电子那样脱离所属的原子作宏观的移动.达到静电平衡时,电介质内部的场强也不为零.这是电介质与导体电性能的主要差别.所以可以认为是无穷大
电磁波的极化形式可分为线极化波和圆极化波,线极化波又可分为水平极化和垂直极化波,圆极化波根据电场旋转方向不同又可分为左旋和右旋圆极化波.我国目前卫星信号方要采用线极化波.接收天线的极化方式只有同被接收的电磁波极化形式相一致时,才能有效地接收到信号,否则将使接收信号质量变坏,甚至完全收不到信号,这种现象称为极化失配.当馈
这是大学物理题啊,怎么跑到这里来了?标准答案如下：导体静电感应时会在导体表面出现感应电荷,电解质极化时在介质表面出现极化电荷,是两种不同的电荷,静电平衡时导体内部场强为零,电解质极化时内部场强不为零.
极化分类 电子极化: 在外电场作用下,电子云相对原子核发生微小位移,使电中性的原子形成一个很小的电偶极子. 离子极化: 在外电场作用下,构成分子的正负离子发生微小位移,使分子形成一个很小的电偶极子. 取向极化: 在外电场作用下,原来无序排列的有极分子转为有序排列,形成合成电矩. 一般单原子介质只有电子极化,所有化合物都
化学干电池在大电流放电是内部的化学电解反应十分剧烈!反应产生的大量氢气无法及时地被中和物二氧化锰吸收分解!又无法排出!于是便密集地附着在电池的正极周围!使电池的内阻剧增!增大的内阻将严重阻碍电池的电流循环!使电池的电流输出剧减!这就是你说的极化现像!
极化分类 电子极化: 在外电场作用下,电子云相对原子核发生微小位移,使电中性的原子形成一个很小的电偶极子. 离子极化: 在外电场作用下,构成分子的正负离子发生微小位移,使分子形成一个很小的电偶极子. 取向极化: 在外电场作用下,原来无序排列的有极分子转为有序排列,形成合成电矩.一般单原子介质只有电子极化,所有化合物都存
有介质才有极化,真空中没有物质,所以没有极化啊. 再问： 介质在真空静电场中呢 再答： 当然有极化了啊，介质在真空中，真空中不就有物质了么。
极化是指产生正负极,电动势你可以姑且当做电池的内部电压,内阻就是指电池的内部阻值,电流增大,电阻若不变,电压增大.电流增大根据热效应,电阻增大. 再问： 那电动势的变化又是怎一回事？ 再答： 不是说了吗，电压就是电动势，内外电压相等，外电压变化可以直接推测电动势再问： 真是麻烦你了。”内外电压相等？怎样”外电压变化可以
存在啊,一般都是过冲过放才会极化比较严重.再就是加导电剂也可以控制极化现象 提高正极片的电解液的吸液量,增加反应界面,减少极化电介质极化的微观模型 - 真空技术网
电介质极化的微观模型
来源：真空技术网（www.chvacuum.com）远望谷信息技术股份有限公司　作者：武岳山
　　电介质在外加电场的情况下产生的束缚电荷现象来源于微观结构上的一些变化。因而, 从微观角度来考察或研究电介质的结构具有重要的意义。从微观角度来考察介质极化的起源, 必然要联系组成电介质的分子、原子结构状况。一般情况下, 可将电介质的极化情况归类为如图2 所示的4 种最基本的极化单元模型。
　　在图2 所示的4 种模型中, 所有电荷均遵循着一个共同的基本规律, 即在电介质内部不存在自由电荷( 指可自由移动的电荷) , 所有电荷均以被束缚( 仅能在微小的区域内作有限的姿态调整) 的形式存在。4 种基本模型的情况分述如下：
图2 微观极化模型
　　(1) 图2( a)表示在没有受到电场作用时, 组成电介质的分子或原子, 其中原子核所带正电荷的中心与绕核分布的电子所带负电荷的中心相重合, 对外呈中性。但当介质受到电场作用时, 其中每个分子或原子中的正、负电荷中心产生相对位移, 中性分子或原子变成了偶极子。具有这类极化机制的极化形式称为电子位移极化或电子形变极化。/ 形变极化0一词用来说明在电场作用下, 电子云发生形变而导致正、负电荷中心分离的物理过程。
　　(2) 图2( b) 表示由不同的原子( 或离子) 组成的分子,如离子晶体中由正离子与负离子组成的结构单元, 在无电场作用时, 离子处于正常结点位置并对外保持电中性。但在电场作用下, 正、负离子产生相对位移( 正离子沿电场方向移动, 负离子逆电场方向移动) , 破坏了原先呈中性分布的状态。电荷重新分布, 实际上就相当于从中性/ 分子0(实际上是正、负离子对) 变成了偶极子。具有这类机制的极化形式即称为离子位移极化或简称为离子式极化。
　　(3) 图2( c) 表示极性电介质的组成质点是具有偶极矩的极性分子, 但在没有电场作用的条件下, 极性分子混乱排布, 固有偶极矩矢量沿各方向的分布机率相等。所有分子固有偶极矩的矢量和为零, 整个介质仍保持电中性。但在电场作用下, 每个极性分子在电场中都受到转动力矩的作用而产生旋转, 并且有沿电场方向排布的趋向, 其结果就是电介质极化。这类极化形式即叫做转向极化, 这是极性介质在电场作用下所发生的一种主要极化形式。
　　(4) 图2( d) 表示非均匀介质的情形, 在电场作用下, 原先混乱排布的正、负/ 自由0电荷发生了趋向有规则的运动过程, 导致正极板附近集聚了较多的负电荷。空间电荷的重新分布, 实际形成了介质的极化, 这类极化称为空间电荷极化, 他是非均匀介质或存在缺陷的晶体介质所表现出的主要极化形式之一。对于实际的晶体介质, 其内部/ 自由0电荷在电场作用下移动, 可能被晶体中不可能避免地存在着的缺陷( 如晶格缺位、杂质中心、位错等) 所捕获、堆积造成电荷的局部积聚, 使电荷分布不均匀, 从而引起极化。
　　4 种模型的极化效果均可归结到用电偶极子( 正负电荷中心移位, 并形成束缚关系, 构成电偶极子。电偶极子中正电荷的电量与正负电荷的中心位移量的乘积形成电偶极子的偶极矩) 模型来等效。因而, 由极化所产生的电偶极子是定量分析介质极化的基础。
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　　与 真空介电常数 电介质 极化情况 相关的文章请阅读：电位移_百度百科
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电位移（electric displacement），又称强度，指的是描述电场的辅助物理量。即是一个用以描述电场的辅助物理量，用符号D表示。它的定义式为：D=ε0E+P。式中E是电场强度，P是极化强度，ε0是。对线性各向同性的电介质有D=εE，ε是电介质的。在(SI)中，电位移的单位是库/平方米(C/m2)。
电位移术语介绍
描述电场的辅助物理量。又称强度。定义为
为外电场强度；
为；ε0 为。在线性电介质中 ，
是，此式是表征性质的介质方程。
电介质极化后产生的电荷改变了原来的分布 ，引入辅助量
是为了使未知的极化电荷不显现于中，进而使电介质中静电场的计算大为简化。
在(SI)中，电位移的单位是库/平方米(C/m2)。
电位移引入与定义
在电场中存在电介质的情况下，
等于和电荷所激发的场的叠加，
为真空中的，得：
方括号中项只与有关，因此将括号中项称为电位移，即：
为，为此电介质的；
为；(SI)中单位：C/m2)
电位移高斯定理
对于空间中任意的闭合曲面S及其围住的体积V，都有：
Q0是被闭合曲面S包住的总量。
电位移麦克斯韦方程
即电位移的等于该密度。
这式子的好处是它在形式上与电荷无关，简化了对问题的讨论。
电位移应用
有介质时，可以直接通过的分布求出
，并进而求得
电位移与做功的比较：
叶邦角，程福臻，胡友秋．电磁学与电动力学[上册]：科学出版社，
谢处方 饶克谨．电磁场与电磁波（第四版）：高等教育出版社，2006
赵凯华 陈熙谋．新概念物理教程-电磁学：高等教育出版社，2006
本词条认证专家为
副教授审核
同济大学数学科学学院
清除历史记录关闭电介质极化时极化电荷的分布
1　引言关于电介质极化时极化电荷的分布问题,目前有些普通物理教材[1-3]认为:均匀电介质极化时,极化电荷只分布在电介质表面,而体极化电荷密度(以下用ρ′表示)为零。此外,文献[4-5]中的主要思想与此相同,只是文献[4]中的陈述的前提是指放入均匀外电场中的均匀电介质的极化情形。文献[5]中小字部分做了适当的补充解释:如果电介质不均匀或电场是不均匀的,则在该电介质内部可能产生体极化电荷密度。这种解释只是对ρ′≠0提出了两种可能性,那么ρ′≠0的充分必要条件是什么?下面本文首先回答这一问题,然后针对某些教材中的陈述对此问题做些讨论。讨论结果说明教材[1-3]中的陈述欠严格,教材[4]中陈述的前提也只是极化电荷分布在表面上的充分条件。2　极化电荷体密度不等于零的充分必要条件极化电荷体密度与极化强度间的关系为:　　　ρ′=-·Ｐ(1)根据各向同性线性介质的物性方程:　　　Ｐ=χε0Ｅ(2)其中χ为电介质的电极化率,(2)式代入(1)式...&
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0引言在电磁理论和电介质物理学中，电介质的唯象理论是很重要的．有关资料在已知自由电荷分布或电场分布的情况下，对电介质的响应作了详细地讨论，理论上，介质中任何两点的极化强度矢量必有内在的联系，极化电荷反映着介质整体的极化状态．本文从理论上研究介质中的极化强度矢量，讨论极化电荷是如何“激发”极化强度的．1极化强度矢量的散度与旋度设P为电介质的极化强度，p’为极化电荷体密度，则7·P＝－p’，在各向同性均匀电介质中，如引起介质极化的电场为E，则D＝。。。rE，因此，VXD＝。。。rVXE＝0，由于D＝。。E＋P，所以7XP＝0，因此得2极化强度的计算公式由亥姆霍兹定理中占曲面选为无限大，s上的积分为零，令F（）为介质中观察点的极化强度P（r），将式（l）代人上式，并注意7仅作用到位矢r上上式与负电荷激发的电场强度公式相似，适用于各向同性均匀电介质．2．1公式应用1）设一块无限大的电介质极化电荷只出现在端面上...&
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１引言在分析电场中球形粒子场荷电机理时，传统的方法首先解静电学中的拉普拉斯方程求出粒子表面的电场强度分布，然后导出粒子荷电方程［１］。但解拉普拉斯方程遇到较多的数学演算，致使推导过程比较繁琐。本文在分析电场中球形粒子极化状态的基础上，导出的粒子表面电场强度分布方程与传统的方程形式相同，但推导过程简单。另外，通过对电场中长方体粒子在一种特殊情况下极化状态的分析，给出了该情况下的粒子场荷电方程。并以此为依据，解释长方体粒子在电场中的场荷电情况。２电介质在电场中的极化电介质置于电场中要产生极化，极化时出现束缚的极化电荷，这些束缚电荷和自由电荷一样，在周围空间产生附加的电场。根据电场叠加原理，在有电介质存在时，空间任一点的电场强度Ｅ是外加场电场强度Ｅ０和束缚电荷电场强度（即退极化场）Ｅ’的矢量和，即Ｅ＝Ｅ０＋Ｅ’（１）对于特殊几何形状各向同性的电介质，介质内部的退极化场Ｅ’是均匀的，它严格地与外加电场Ｅ０方向相反。其结果使总电场Ｅ比原来...&
(本文共4页)
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电介质极化的进一步讨论李应乐（咸阳师范专科学校物理系，陕西咸阳７１２０００）（收稿日期：１９９６—０９—０２）摘要本文给出了如何由极化电荷求极化强度，得到了Ｐ与Ｅ的对偶关系．１引言在物理教学中，电介质的唯象理论是很重要的，有关文献在已知自由电荷分布或场分布的情况下对电介质的响应作了较为详细的讨论．理论上介质中任何两点的极化强度有着内在的联系；束缚电荷的出现反映着介质整体的极化状态，本文从理论上研究介质中的极化强度矢量，讨论束缚电荷是如何“激发”极化强度的．２极化强度的散度与旋度在电介质中极化强度的散度为ΔＰ＝－ρ′，在各向同性的均匀电介质中，如果场为静电场，则Ｄ＝ε０εｒＥ，Δ×Ｄ＝ε０εｒΔ×Ｅ＝０，而Ｄ＝ε０Ｅ＋Ｐ＝０，故Δ×Ｐ＝０．由此我们得到了极化强度的散度与旋度．３极化强度的计算公式在亥姆霍兹定...&
(本文共2页)
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电介质的极化,是一个复杂的过程,为了简化讨论,常将电介质划分为两类:无极分子电介质和有极分子电介质,因而定性讨论电介质在外电场中的行为时,其极化的微观机制能有一个比较清晰、直观的图象[1]。我们注意到,在现行的众多电磁学教材中,对电介质极化微观过程尚未进行过定量分析。根据教学的课时量及学生实际,我们还可以从经典的能量观点出发,进行定量的分析与计算,得出电介质在外电场中极化微观过程中的功能转换关系。这对学生进一步理解电介质极化的微观机制,掌握一些重要物理量的内在联系,都是有较大帮助的。教学中,一般分两种情况进行讨论:1　无极分子的电子位移极化无外电场时,分子正、负电荷“重心”重合,分子以至整块介质没有电矩。设有一平行板电容器,极板面积为S,板间距离为d,接上电压为U的稳定电源,如图(图1)所示,当极板内充以相对介电常数为εr的同性均匀介质时,在电场作用下,每一正负电荷“重心”将由原来重合位置位移到相距l o的状态。假设正电荷“重心...&
(本文共3页)
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由于涉及到物质的微观结构,普通物理要讲清电场与物质的相互作用是困难的。多数教材采用涉及微观而又属于经典物理的方法,引入有极分子、无极分子、分子偶极矩等概念,把微观分析与宏观平均计算结合起来,方法实用、简捷。但是采用这种讲法时,为了加强物理概念,应当尽量把介质极化的微观图象再讲得细致些,把场与物质的相互作用突出出来,从原子尺度讲清物质中的电场。下面就几个问题加以讨论. 一、说明引人极性分子,分子偶极矩等概念的原因。 从微观看,首先要摒弃均匀介质好象一块均匀的内部无结构的连续“胶状物”的概念,而建立如下图象:物质由分子,原子等带电粒子组成,任何介质均可视为分布于真空中的大量带电粒子的集合体,其中每个粒子都激发自身的电场(按真空中的场计算)。当置入外电场时,任一粒子就处在周围其它粒子激发的场与外场的迭加之中。按照真空中的库仑定律和迭加原理,原则上就可计算介质内外任一点的场强值。 既然如此,为什么不研究分子、原子中电荷分布产生的场,而把...&
(本文共6页)
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